███████████████████████

De ███████████████████████, ████████████ in ████ als ████████████████ █████████ door de ████████████ █████████████ █████ ███████████, is een ████████ █████████████████████████ die de ████████████ █████ voor het ███████████ van een █████████████████ ███████. De ████████ van een █████████ ███████ wordt ██████████ door de ██████████ ███████████ $\psi$ en de ███████████ █████████████ door de ████████████ $█$ van het ███████, met ${\hat {H}}$ de ████████████ ████████ die de ██████ ███████ van het ███████ █████████. Voor een ███████ van een █████ ███████ █████ de ███████████████████████:

i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi ({\vec {r}},t)={\hat {H}}\psi ({\vec {r}},t)

██████ is ${\vec {r}}$ de ████████████████ ████████████, $█$ de ████, $\hbar$ de █████████ van █████; $█$ is de ██████████ ███████. ███████ de ████████ van het ███████, dat wil ██████ ███████ de ███████████ $\psi$ , kan ███████ de ████████ (████████████ in de ████) van het ███████ ███████ worden. Men kan de ████ van de ███████████ in het ████████,

|\psi ({\vec {r}},t)|^{2}

███████ de █████████ █████████████ als de █████████████ dat het ███████ op ████████ $█$ op de ███████ ${\vec {r}}$ wordt ████████████.

De ███████████████ ███████████ ████ █████ de ██████████ voor ████ █████████████ van het ███████, █████ ██████, ██████ en ███████ (███████ █████████████, █████ ████, ███████████).

De ██████████████████ █████████ van ████ ███████ ████ in deze ████████████ ████ tot ██████. Dat wil ██████ dat ████████ altijd een ████████████ met zich █████████, en ██████ █████████ altijd een ████████████████ ██████. De ███████████████████████ ██████████ een ███████, maar de ████████████ van de ████████ van dit ███████ is als die van een ████.

███████████ van ████████ █████████████

████ ████████ ████████ █████████ van het ███████ ██████████████ met een ████████ ████████ ████████ ${\hat {O}}$ , die een █████████ op de ███████████ ██████████. Als de ███████████ een ████████████ is van de ████████, dan heeft die ████████ het ██████ van een █████████████████ van die ████████████ met de ████████████ ███████████ van de ████████ █████████. Dus als de ███████████ een ████████████ is van de ████████ ${\hat {O}}$ , is:

{\hat {O}}\psi ({\vec {r}},t)=o_{e}\,\psi ({\vec {r}},t)

De ████████ █████████ van het ███████ dat ████████ in de ████████ die door de ████████████ ██████████ wordt, heeft dan de bij ██████ ██████████ ████████████ ███████████ $o_{e}$ . Een ████████ kan meer dan één ████████████ ██████ die een (█████-)████████ ████████ van het ███████ ██████████; bij ████ ████████████ █████ een ███████████. Het ███████ kan █████████████ ████████ van de ███ ████████ ████████ in de ██████, ███████ dus de ████████ █████████ █████████████ ████████████. Dit wordt ███████████ ███████, ███████ de ████████████████ zich ████████████ van de █████████ ██████.

████████ het ███████ niet in een ████████ die met een ████████████ van de ████████ ██████████ wordt, dan is de ██████████ van $█$ niet ██████████ ████████████, maar heeft een █████████████ met een ███████ ███████. De ██████████████████ is dan te █████████ ███████:

\int \psi ^{*}({\vec {r}},t){\hat {O}}\psi ({\vec {r}},t)\,\mathrm {d} ^{3}{\vec {r}}