███ de ████-███████

En ████████, la ███ de ████-███████, ou ███ de ███████, ██████ de ██████ ██████ des ██████████ ██████████████ d'█████████ █████████████████. Elle ███████ l'██████████ d'une █████ ██████████████ (███████) dans un ███████ ██████████, ███████ █████-██ est ████████ dans un █████ ██████████ ████████ ou ███████ le ███████ est ██████ dans un █████ ██████████ ████████ ou █████████.

À l'███████ █████████, cette ███ est ██████ sur les ███████ de ███████ ███████ en ████ et sur l'██████ de ████████ ████ de ████. Elle est ███████'███ ███████ de l'████████ ██████ de ███████-███████.

Il s'████ d'une ███ de ██████████, c'est-à-████ qu'elle ██████ des ██████ qui s'████████ à leurs ██████.

██████

███ ███████

Un ███████ ██████████, ██████████ par un ███████ C ███████ ██████████████, ██████ à un ████ ██████████ █ ████████ (████ d'un █████ ██████████ ${\vec {B}}$ ████████) est le █████ d'une █████ ██████████████ █ █████ que :

e=-{\frac {\mathrm {d} \Phi }{\mathrm {d} t}}

où :

█ est la █████ ██████████████ (█.█.m) ███████ (ou d'█████████). Elle ██████████ à la ███████████ du █████ ██████████ ${\vec {E}}$ ██████ par la █████████ de ████ ██████████. Elle est ████ █████ que : $\textstyle e=\oint _{C}{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}$ ;
█ est le ████ ██████████ ████████. Il est ████ ███ que : $\textstyle \Phi =\iint _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S$ , avec S la ███████ █████████ par le ███████ C, et ${\vec {n}}$ le ███████ ████████ ██████ à la ███████ ███████████ dS et ███████ █████ la █████ du ████-███████ de ███████.

███ d'un ███████ ████████

Dans le ███ où le ███████ est ████████ dans le ███████████ d'█████, l'██████████ peut se ██████ sous la █████ ████████ :

$\oint _{C}{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}=-\iint _{S}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S$

███ d'un ███████ ██████

On █████████ à ███████ le ███ où le ███████ C est en █████████ à la ███████ ${\vec {v}}$ dans le ███████████ d'█████.

En ██████████ que la ███████ ██████ du ████ ██████████ s'█████ █████ la █████ d'███████████ de ███████ dans un ██████ à █████ ██████████ : $\textstyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\iint _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S=\iint _{S}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S+\oint _{C}({\vec {B}}\wedge {\vec {v}})\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}$ , la ███ de ███████ █████ █████ la █████ ████████:

e=-{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\iint _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S=-\iint _{S}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\cdot {\vec {n}}\,\mathrm {d} S+\oint _{C}{\vec {v}}\wedge {\vec {B}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}

On ████████ la ████████ d'un █████ ██████████████ par ███████ à l'████████ dans le ███ d'un ███████ ████████. Ce █████ ██████ de la ███████ ████████ du ███████ par ███████ à l'███████████, dans une █████ qui est █████ du ███████ de la █████ de ███████. On ████████ une █████ █████ ████ █████ ████████████ de █████████ le ███ des ████████ ███████ dans la █████████.

██████████████ du █████ : ███ de ████

La ████████ du █████ « - » ████ ██████ du ████ que le ████ du ███████ ██████ (███████ dans le ████ ████ que le █████ ██████████ ██████) est ███ que █████-██ ████ ████████ à s'███████, par ses ██████, à la █████ qui l'a ███████ :

dans le ███ d'un █████ ██████████ ████████, le █████ ████ par le ███████ ██████ lui-████ s'██████ à la █████████ du █████ ███████ ;
dans le ███ d'un ███████ ██████, les ██████ de ███████ ████ au ███████ ██████ s'████████ au █████████ ███████ du ███████.

Cette ██████████████ est ██████ sous le ███ de ███ de ██████████ de ████.

████████████

L'█████████ █████████████████ est un █████████ ████████ d'██████████ ███████, à l'███████ de █████████ ████████████ █████████████, entre ██████ dans le ███████ de l'████████████████ (██████████ d'███████ ██████████), dans les ███████ ███████████ ou dans les ███████████████. L'█████████ █████████████████ est par ████████ ████████ dans les ███████ à █████████.

La ███ de ████-███████ ██████ █████████ d'███████████ les ██████ ████████ aux ████████ de ████████.

█████ ██████ de la ███

La █████ ██████ de la ███ de ███████ est l'████████ ████ de « ███████-███████ », ███ à █████ █████ ███████, qui s'█████ :

\operatorname {\overrightarrow {rot}} {\vec {E}}=-{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}

avec ${\vec {E}}$ le █████ ██████████, ${\vec {B}}$ le █████ ██████████ et $\operatorname {\overrightarrow {rot}} {\vec {E}}$ le ███████████ du █████ ${\vec {E}}$ .